определены косвенным путем, который заключается в следую щем. Выбирается второй (нижний) уровень измерений, и по дан- ным градиентных наблюдений определяются значения метеороло- гических элементов на этом уровне. Затем строятся эмпириче- ские связи разности величин метеорологических элементов на верхнем и нижнем уровнях с температурой и влажностью воздуха на высоте 2 м. В последние вносится поправка, обусловленная запаздыванием суточного и сезонного хода этих элементов на уровне 2 м по сравнению с подобным ходом на уровне подсти- лающей поверхности. Полученные из этой связи величины гра- диента температуры и влажности воздуха используются при рас- чете интенсивности испарения методом турбулентной диффузии. Для повышения точности метода за нижнюю высоту измере- ний принят уровень, наиболее близко расположенный к поверх- ности, с тем чтобы разность температур и влажности воздуха на данном уровне и на высоте 2 м была максимальной. Этот уро- вень совпадает с верхней границей слоя шероховатости. Способ определения высоты последнего, т. е. величины коэффициента г для отдельных сроков измерений изложен выше ($ 2.2.1). ' Наиболее сложным, вопросом в разработке методики расчета испарения по данным метеорологических станций является оП- ределение вертикальных градиентов температуры и влажности воздуха, обусловливающих испарение за рассматриваемый про- межуток времени. Анализ многочисленных вертикальных профилей в естест- венных условиях приводит к выводу, что вертикальный градиент температуры в приземном слое непосредственно зависит от тем- пературы и влажности воздуха, примыкающего к поверхности, Это обстоятельство связано со значительно меньшими измене- ниями в течение суток и сезона температуры и влажности воз- духа на высоте 2 м по сравнению с подобными изменениями, ха- рактерными для слоев воздуха, непосредственно примыкающих к подстилающей поверхности. Поэтому и вертикальные гради- енты этих элементов в первую очередь определяются их значе- ниями на нижнем уровне. При влажности воздуха, близкой к на- сыщению, вертикальный градиент температуры в естественных условиях обычно приближается к нулю. При влажности, равной или превышающей насыщенную, наблюдается конденсация водя- ных паров, связанная обычно с инверсией температуры. При сверхравновесной стратификации имеет место недостаток насы- щения, причем большая неустойчивость стратификации соответ- ствует большему иссушению воздуха. Вследствие того что на ме- теорологических станциях не имеется `данных по температуре и влажности воздуха, примыкающего к поверхности, мы вынуж- 12* . 179