р
р
ф р
у
Б. Д. Зайкова дают завышение величин испарения в среднем
на.10—15%.
Что касается средней величины коэффидиента при термиче-
н° 
— * 200
ском члене формулы (130), равного 0‚024——и—‚ то она мо-
- 
100
жет быть приближенно оценена следующим образом. В формуле
Зайкова величина свободного члена, равная 0,15, соответствует
испарению при скорости ветра, равной нулю. Но в естественных
условиях абсолютного штиля не бываёт, а часто наблюдаемые
случай и==0 объясняются недостаточной чувствительностью ане-
мометров. Для этой цели обычно используют чашечные анемо-
метры, 
порог чувствительности которых составляет в лучшем
случае 0,5 м/сек. Поэтому все скорости ветра, будь то 0,1, 0,3 или
0,5 м/сек., анемометром показываются как нулевые. Для прибли-
женной оденки величины термического члена примем истинную
скорость ветра при штиле, равной в среднем 0,25 м/сек.
Среднее значение величины Ти 
— Тхо Над водоемами 
было
определено нами ранее (Константинов, 1952) по данным, послу-
жившим основой для вывода формулы Зайкова. Оно оказалось
равным 1,5°. Исходя из этих величин, получим среднее значение
термического члена равным 0,14, что удовлетворительно согла-
суется с соответствующей величиной в формуле Зайкова.
Таким образом, принятая нами методика исследования позво-
лила построить полуэмпирическим путем формулу для расчета
испарения с водной поверхности и выяснить физический смысл
входящих в нее членов. Окончательный вид формулы для расчета
испарения с водной поверхности по средним характеристикам ме-
теорологических элементов следующий:
Е — (0‚024‚5—[„;—200 -- 0‚116и...0) (е; — ёэо) мм/сут. — (133)
Формула для расчета интенсивности турбулентного теплооб-
мена водной поверхности с атмосферой имеет вид
Р — 5,04 . 1075 (1 +- 0,28 і_;—Т?Ш) илоо (Г„ — Т) калсм*сек.
*100
(134)
Принимая расчетный период равным 
1 суткам и учитывая
корреляционную связь между величинами и 
И АТ — Ти — Тоо,
получим 
|
Р —=4,35 (1 -- 0,28 152—“&) илоо (Г„ — Гэн) кал[см?сут. (135)
100
173