‚ 
д49 
л 
‚
в 
которой — 
-— градиент удельной 
влажности воздуха; 
его
можно представить в виде 
|
: 
д 
8 
_
73“ == _% (ё — @;) ==0,27 . 107% (0а — @) ==
211 З’—Ё
= 0,45 . 10754 (во5 — дэд) |см. 
° 
(110)
Полагая о==1,29 . 10% г/см° и т==3,6. 10° сек., получим
Е — 0,0791а, (иол _'7“0‚_2) (@о,2 — ёэо) == 0 ЗОТО'* 
100 (ё0,5 — ёоо) —=
`о°
— Аца, мм|час, 
— 
° 
(11)
где 
› 
|
А%0‚079 (#э.о — #) оз — еэ0) — 0,30 
— —
- ЮО (ёо,5 
— дэг).
7
При го==3 см имеем
Е == 0,086{а„й1, (ё0,5 — @эо) ММ/час. 
(1192)
Учитывая, что коэффициенты % и о. зависят от К, их произве-
дение можно представить на графике (рис. 42) как функцию Е1
и го. После этого для расчета величины испарения по формуле
(101) достаточно снятое с графика значение произведения уе
умножить на вычисленную по данным градиентных наблюдений
величину А, чтобы получить среднюю интенсивность испарения
за выбранныи интервал времени в мм/час. 
'
Если положить, что го==3 см, то расчет испарения еще более
упростится. В этом случаем можно принять
В == В (ёоэ — ёэд) == 1,67 
В (ео‚5 ёэ,д) мМм/час, 
(113)
где величину
` В == 0,07%1е, (и„‚ — Ио‚э) == 0,086{0 й10
можно снять непосредственно с графика (рис. 43), не прибегая
к помощи графиков, приведенных на рис. 41 и 42.
Для расчета интенсивности турбулентного теплообмена мо-
жет быть использовано следующее соотношение:
Р == З‚От‹хт (#эо — “о,э) (Тоэ — Тэо) ==
= 1 5Т°‘т 
100 - (То,5 
— Гоо) кал[см? час. 
(114)
2'0 
_
159