где 7/ 
„„, 
— 
КОЭ 
ициент корреляции между 
пульсациями скоро-
т и 
РР 
эЖду 
пу 
р
сти ветра и температуры воздуха. Знак этого коэффициента за-
висит от температурной стратификации: при сверхравновесных
градиентах он отрицателен. - 
'
Обработка данных структурных наблюдений показала, что ве-
личина / „„ при сверхравновесной стратификации колеблется
от 0,17 до 0,44 и составляет в среднем около 0,3. С учетом этого.
значения / „„ величина о„ может быть определена из следую-
тцего эмпирического соотношения:
ц„=1+о‚зо(]/1—28(%)кі—1). 
— 
(98)
Ход зависимости с от К, определяемый формулой (98), хо-
` 
и’и
рошо совпадает с аналогичной зависимостью'ё—и=
В 
(Га ) ви=о
приведенной на рис. 36. Этот факт подтверждает надежность
экспериментально определенной 
зависимости 
и 
одновременно.
справедливость эмпирического соотношения (94).
Сравнение формул (96), (97) и (98) позволяет написать вы-
ражение, определяющее величину параметра а для любой суб-
станции © в виде !.
в— 1 -га 
| (И 1 — 28 () в — 1). 
(99)
Из этого выражения следует, что о, ==1 либо при В1==0, либо
при “т’’==0, либо при го==0. Последнее обстоятельство соответ-
ствует случаю отсутствия эффекта выборочного обмена над, глад-
кими поверхностями. 
.
Интересно с точки зрения выборочного обмена рассмотреть
условия перехода (при устойчивой стратификации) турбулент-
ного движения воздушного потока в ламинарное. Значение В\укр,
'при котором а@т==0, из (97) получается зависимым от шерохова-
Е
тости поверхности. 
При го==0,1 см К1кр=з—5—; 
при го==1,0 см
. 
; 
! 
:
К\кр ^ 80° ПРИ го==3 см К1кр7х 80`° 
Следовательно, в устойчиво
СТР&ТИфИЦИРОВ&ННОМ потоке с ростом. шероховатости величина ,
! Общие физические соображения дают основание предполагать, что для
всех пассивных субстанций $ 
(например, для концентрации пыли) 
можно
принять @в 
х 0.
153