нены по три срока в одну точку. 
‚
Величина коэффициента от определялась как отношени
личины истинного потока тепла, представляющего собой 
точный член уравнения теплового баланса, к потоку те
вычисляемому как произведение коэффициента обмена, оп
ленного по формуле (83), на вертикальный градиент сре
температуры воздуха. Полученные таким образом экспери
тальные точки нанесены на график, приведенный на рис. 3
Все сроки второй группы были разбиты в зависимости о
сла КЕ! на восемь подгрупп, в каждую из которых входило 
17 точек. Результаты этих расчетов приведены на том же
сунке. 
Наличие термоанемографа, 
позволяющего 
практически
зынерционно 
регистрировать 
синхронные 
значения 
@’ 
и
дает возможность непосредственно определять истинную и
сивность турбулентного теплообмена по формуле (16). Рез
таты обработки 28 серий таких измерений также приведен
рис. 839, причем величина от определялась как отношение
личины турбулентного потока тепла, рассчитанного по стру
ным данным, 
к потоку, определенному как произведение 
чины & [рассчитанной по формуле (83)] на градиент сре
температуры. Несмотря на значительный разброс точек (рис
мы и в этом случае в общем имеем тот же ход зависимост
от К, что и ранее.
На рис. 39 нанесены также экспериментальные точки, п
ченные Пэсквиллом (Расдш!, 1949) на пастбище вблизи 
бриджа в Англии. Он также определял истинную. величину
булентного потока тепла из уравнения теплового баланса
остаточный член. При этом весь эффект выборочного обмен
приписывал коэффициенту обмена для потока тепла, а вели
коэффициента обмена, определяемую 
по 
формуле, 
подо
(83), он считал характерной для интенсивности переноса к
чества движения. Отношение коэффициентов, как нетрудно
деть, практически равно величине ст. Экспериментальные т
Песквилла также хорошо подтверждают полученную выше
висимость от (К1).
К
Если пренебречь слабой зависимостью ъ непосредств
о 
от В1, то можно с достаточной для практики точностью поло
В 
Гоу! 
©' 
.
Ёо 
(’Ъа›'З’)Кі:О
146