энергии турбулентных пульсаций в атмосфере, хотя в более
ней работе [Сеттон (ЗиНоп), 1919] он пришел к иному вы
согласно 
которому 
критическое 
значение 
числа 
Ричард
должно лежать в пределах от _Ё_ до 1.
Энергетические оценки Прандтля (Ргап@!, 1930) дали В
==9?. Впоследствии Тейлор (Тау1юг, 1931) уточнив соображ
Прандтля, получил тем же путем К1кр==1. В упомянутой р
Тейлор, а также Гольдштейн (Со!аз{ейт, 1931)‚ применив 
малых колебаний для случая неограниченной жидкости и л
ного распределения скорости, нашли в качестве предела у
чивости Вкр== р
Кальдер (Са1дег, 1949), уточнив уравнение баланса т
лентной энергии, определил, что в значение В1кр должна вх
аддитивно (вычитаться из 1) некая величина, точное зна
которой для условий атмосферы ему определить не удалось
Свердруп (5мегагир, 1936), анализировавший профили 
над снегом, пришел 
к выводу, что Кікр=т. Это знач
было использовано также в работе А. М. Обухова (1946).
Анализ профилей ветра, полученных над травяным покр
и пустыней, дал возможность Дикону (Оеасоп, 1949) сд
1
15° 
)
Из расчетов устойчивости пограничного слоя при наличии
диента плотности, выполненных Шлихтингом (5сбИсбНпе, 
вывод 0 том, что К1кр==
по методу Толлмайна (ТоПпиеп, 1931), следует, что В1кр== 
Этот результат экспериментально подтвердили Прандтль и 
хардт (Ргап‹іЫ ипа Ке1сВага{, 1934), ‚проводившие опыты 
тингенской тепловой аэродинамической трубе.
Из эмпирической формулы М. П. Тимофеева 
(1951), 
предположить, что она справедлива в инверсионных усло
вплоть до 
перехода 
турбулентного 
движения 
в ламина
}
можно получить Вкр ^ о° ‚Наконец, из формулы М. И
дыко (72) следует, что В1кр — ыё—1-0—
144