из формулы (90), вертикальный поток тепла в этом случае 
чен от нуля; он равен
. 
г2 Т 
„т 
Т° 
Р\т=о== рср—ііо—'—іё,тіърсрш / - 
и направлен от земной поверхности в атмосферу. Величина
‘ 
//
диента —[ равна коэффициенту у’, означающему в упомян
работах равновесный 
градиент 
потенциальной 
температ
Наличие этого градиента как раз и обусловлено температу
неоднородностью воздушного потока в горизонтальном на
лении, 
на 
что 
совершенно. 
правильно 
указывали 
ав
М. И. Будыко и М. И. Юдин сумели объяснить известный 
средней потенциальной температуры с высотой, причины о
тепла из слоев с минимумом потендиальной температуры и
Таким 
образом, проведенный выше элементарный ан
механизма турбулентного теплообмена в 
атмосфере позв
выявить причины, вследствие которых фактические турбулен
потоки тепла при неустойчивой стратификации превосходя
токи тепла, рассчитанные как 
произведение 
коэффициент
мена по формулам (82) и (83) на градиент средней темпера
Эти причины заключаются в выборочности обмена, благо
которому эффективные градиенты температуры, определяю
а 
Т 
.
истИННныЙ поток тепла (Ё эф 
превосходят величины град
! 
дТ 
` 
тов средних температур (——д—г- )ср. Коэффициент, учитываю
интенсивность выборочного 
обмена, ради удобства после
щего изложения можно включить в значения коэффициента
булентного обмена.
Остановимся на 
прямом способе учета интенсивности в
рочного обмена. Как следует из формулы (87), ход зависим
коэффициентов корреляции Г) Гще 
И шц 
©Т Ё1 и ес
искомая связь, которой недостает формулам (82) 
и 
(83) 
правильного определения коэффициентов турбулентного т
обмена Вт, влагообмена В, и обмена количества движени
в ‘температурно неоднородной атмосфере. При этом надо 
нить, что согласно (13) и (14) в значение коэффидциента об
Вв (для субстанции $) входят все необходимые структур
рактеристики потока, в том числе и абсолютные значения 
ЧИНЫ / 
при В!1==0. Недостает величине В& ЛИШЬ множи
и 
В
142