ловившие горизонтальную неоднородность в процессе динамиче-
ского обмена, возникли ниже рассматриваемого слоя 21. Поэтому, 
ПРОЙДЯ расстояние [ш‚ 'ОНИ не достигнут верхнего слояЯ г25, а ПО-
этому и не принесут туда дополнительного тепла. Точно так же
обстоит дело и с опускающимися вихрями, проходящими тран-
зитом уровень г22.
В выборочном теплообмене участвует лишь та часть вихрей,
которая, образуясь на данном уровне (например, на уровне 24),
покидает его с температурой, отличной от средней температуры
слоя Тер‚1. При этом поднимаются вихри с температурой Тор -
+ 7”, а опускаются с температурой Тор 
— Т”. В таком случае
формула для Р может быть представлена в виде!
Р == —рс, ш’! 
—|— рс ®
@'[”. 
(89)
//
/ 
у
| @’ |
рое означает, что знак Т” всегда совпадает со знаком @'. Тогда
формулу (89) при г „д == ! можно записать как
Величину Т” можно представить выражением 
кото-
‚2[Т”|
Р——рс 2071 дг "Н ре, —а 
(90)
| ®' 
|
Второе слагаемое этой формулы существенно положительно
и дает всегда направленный вверх поток тепла. Именно это сла-
гаемое и характеризует собой недостающую зависимость турбу-
лентного потока от температурной стратификации, если этот по-
ток 
рассчитывать 
по 
формулам, 
вытекающим 
из 
теории
Прандтля— Кармана.
О возможности влияния горизонтальной температурной неод-
нородности на интенсивность потока тепла, кроме работ автора
(1949, 1953, 1953а, 1955, 1963, 1963а), указывалось также в неко-
торых работах других 
исследователей 
(Свинбэнк 
(5улпБапкК),
1951, 1959; Обухов, 1951; Монин, 1953; Пристли (РпезйПу), 1953,
1957; Райдер (В!4ег), 1954; Шиотани (ЗЬіо’сапі), 1955; Перепел-
кина, 1957; Сеттон, 
1958; 
Бовшеверов, Гурвич и Цванг, 1959
и др.]. Однако в последних, как правило, не производилось раз-
деления горизонтальной неоднородности на части, обусловлен-
ные вынужденной и свободной конвекцией, не было 
показано
место, которое занимает рассматриваемый процесс в классиче-
‘ Здесь, как и ранее, потенциальная температура заменена абсолютной,
что для приземного слоя вполне допустимо. 
.
141