ную 
неоднородность, 
обусловленную 
динамическим обм
теплосодержанием воздуха как пассивной субстанцией, а
рое 
-— вклад активности субстанции тепла в увеличение и
СИВНОСТИ турбулентного теплообмена.
а;°
5 
- 
— 
—2”
` 
х 
”
х 
* 
„”
о Ё 
а 
о
4 - 
- 
—
— ®й 
” 
‚^
— 
6 
‚° 
о/ 
о 
о
оо — 
о' 
/ 
° 
О 
О
....... 
Х.
3 
5 
®х . 
о 
° 
© -
с' 
ш
.._Хп‚а/ О/ё%
2 
‚ / ® 
© 
=
-.'Х 
оо 
о 
— — —
«- ООУ _-—_-9—-—"'"_0-__-_"__
7 в— 
д ®е 
либь
з,"
И
д07 
0 
-0 
-0,2 
—0 No,
Рис. 39. Зависимость параметра @т от температурной
стратификации атмосферы.
1 — точки, ‹определенные 
из 
уравнения 
теплового 
баланса
парового поля (2о=1,0 --2,0 см, группа 1); 2 — то же (груп-
па ); 8 — 
точки, 
полученные 
из 
расчета 
турбулентного
теплообмена 
по 
структурным — данным 
(2=! -- 2,0 см);
4 — экспериментальные 
точки, 
Пприведенные 
в 
работе Пе-
сквилла (20^*8,0 см); 
5 — ход 
зависимости 
@; 
от 
КЕ! 
при
297:0,1 см; 6 — то же при 20^*1,0 см; 7 — то же при 2о7=3,0 см;
8 — то же при 205 см.
Нетрудно видеть, что первое слагаемое равно разности 
них температур двух слоев воздуха, находящихся на рас
‚ нии „. Этот вывод основывается на том, что поднимаются
ходя транзитом слой на уровне г (рис. 386), вихри со сре
температурой слоя г— —о’ 
@ опускаются с температурой 
!
г -- Э° Разность температур этих вихрей
. 
| 
4ш дТ
(Т ТЭ дг) (Тг_ 
2 дг) аГ.
140 
|