ваемыми слоями 
выберем 
равным длине пути смещения .
Индексами «--» и «—» обозначим воздушные массы (вихри),
температура которых соответственно выше и ниже средней тем-
пературы на данном уровне. Пусть разница температуры вихрей
Т, и Т-, соответствующая горизонтальной неоднородности поля
температуры в атмосфере, будет равна 6 Т. При этом
1 
.
Т8Т=Т+—ТСР=ТСР — Т__
‚Если’`бы поднимающиеся воздушные вихри имели темпера-
туру, соответствующую средней температуре на уровне г, то они
принесли бы в вышележащий слой количество тепла, равное
дТ 
Тср‚ 1—Тср‚2 
АТ
——рсріг д2 — рс„Ё _—= рс‚‚іг‚— ‚
б о
дТ
поскольку в первом приближении АТ ==/, ю
Вследствие активности субстанции тепла поднимаются пре-
имущественно вихри с температурои равнои Тр + 67, а опу-
- 
1 
:
скаются вихри с температурой Т ср — г 6:Т. Поэтому тепло, при-
носимое ими в вышележащий слой, больше, чем в первом слу-
чае; с учетом тепла опускающихся вихрей оно равно
е Ё АТ+БТ
Поток тепла в первом случае равен
' 
АТ
Р, == е& 5Т
а во втором
Р2—РС в АТ—]—оТ — ре,& -5 
(1+АТ) щ(мь%).
Следовательно интенсивность турбулентного 
переноса ак-
тивной субстанции 
— тепла — выше интенсивности, 
обусловлен-
ной градиентом средних значений этой субстанции. Вопрос о том,
насколько истинная интенсивность вертикального потока тепла
превышает ее интенсивность, определенную по градиентам сред-
них величин, зависит от соотношения вертикальной АТ и го-
ризонтальной 
6Т неоднородностей. 
Но 
не 
вся величина 6Т
139