}
где л — —Ё Следует заметить, что многие авторы использовали
другие значения показателя степени л. Так, в формуле (72),
а также 
в 
эмпирической 
формуле, 
приведенной 
в 
работе
М. П. Тимофеева (1951), показатель степени л равен 
единице.
В этом случае при и ->0; & — + со. Бесконечно большое значе-
ние & при термической конвекции противоречит общеизвестным
экспериментальным фактам. Стремление величины & к— со при
инверсиях 
вообще 
лишено 
физического смысла. 
Лишь при
и 
коэффициент обмена при и==0 остается конечной вели-
чиной, зависящей от температурной стратификации атмосферы.
Остановимся на этом вопросе более подробно.
Наиболее полно условия конвективного обмена 
исследовал
Сеттон (1958), который двумя независимыми методами получил
выражение для коэффициента турбулентного обмена в этих ус- .
ловиях. В первом методе использовалось выражение Тейлора
(Тау1ог, 1915) для рассеяния энергии в зависимости от масштаба
изотропной турбулентности. Интенсивность вертикальных скоро-
стей в конвективном обмене определялась из соотношения скоро-
сти трансформации воздушных масс в мелкие вихри и скорости
уменьшения потенциальной энергии в поле сил тяжести. Во вто-
ром методе, предложенном Сеттоном, архимедовы силы сопо-
ставлялись с силами 
сопротивления 
окружающих 
воздущных
масс вертикальному перемещению вихрей.
В обоих случаях получено одинаковое выражение для опреде-
ления интенсивности конвективного обмена 
|
в= Р |/ —-& ®5. 
(85)
Приведенная нами формула (82) для определения & может
быть представлена в виде
_ 
ди 
\2 
е 
дТ
в=е У (32) — Т 
(86)
Так как при конвекции в приземном слое можно положить
д
—(% == 0, формула (86), а следовательно, и формулы (82) и (83)
становятся тождественными формуле (85).
`Таким образом, формулы (82) и (83), указывая нам на момент
перехода турбулентного движения в ламинарное (К1кр==1), дают
значение коэффициента турбулентного обмена 
при 
изотермии
133