Исходя из предположения о равёнстве указанных коэфф
ентов на основании анализа формулы, подобной (79), и фор
(81), Ричардсон пришел к выводу, что турбулентное движ
остается турбулентным, если В1<< 
1, и переходит в ламина
при К1>1. Это означает, что существует критическое число
чардсона В1кр, количественно определяющее соотношение м
динамическими и термическими факторами при переходе ту
лентного движения в ламинарное. В нашем случае значение
оказалось равным единице.
Впервые экспериментально 
для 
атмосферы 
значение 
равное единице, получил Дарст (Оигз!, 1933), исследова
структуру ветра над аэродромом в Кардингтоне, Англия *
Изложенное выше дает основание считать, что окончател
выражение для коэффициента обмена в температурно неодн
ной атмосфере может быть представлено как
в—р ® уТ- К, 
° 
По аналогии с формулой (80) формулу (82) можно нап
° 
В Виде
& == Ё1 
/ 1 — В!.
‚ Если подставить в эту формулу значение коэффициента 
высоте 1 м из (51), то получим в первом приближении знач
коэффициента обмена
Ь:%уч—и 
лишь незначительно зависимым от температурной стратиф
ции. Этот парадоксальный на первый взгляд вывод, как ув
ниже, соответствует действительности. Некоторое 
возраст
‘интенсивности обмена с ростом неустойчивости, обусловле
увеличением длины пути смешения, почти полностью комп
руется обратным изменением градиента скорости ветра — 
спрямлением профиля ветра, что соответствует значению у
`При этом все наблюдаемое 
в природе увеличение интенсив
турбулентных потоков различных субстанций с ростом неу
чивости вызвано, как 
мы увидим ниже, выборочностью об
данной 
субстанции 
в неустойчиво стратифицированной 
сфере.
‘ Причины разнообразия значений В1кр, полученных другими авто
‚ будут рассмотрены ниже ($ 2.2. 3)
‹ 132