й — ъ‹.2‚г2 
е И1—ВК:. 
(79)
Эта формула с учетом (50) может быть представлена как
в = вг У 
1 — ВВ!. 
(80)
Формула (79) хорошо физически обоснована и, как мы уви-
дим ниже, вполне согласуется с теми представлениями об обмене
в турбулентном потоке, которые следуют из анализа его струк-
туры.
Принято обозначать значение числа Ричардсона при кото-
ром в устойчиво стратифицированном потоке турбулентность
полностью исчезает, через Вкр Из формулы 
(79) следует, что
Нікр= _1— .
В настоящее время нет строго обоснованного пути для опре-
деления численного значения величины коэффициента В. Однако
некоторые теоретические соображения на этот счет имеются 
в ос-
новополагающих исследованиях по теории температурно неодно-
родной турбулентности, проведенных Ричардсоном (В1сПаг@зоп,
1926).
О влиянии устойчивости стратификации на интенсивность тур-
булентного обмена можно судить по знаку производной кинети-
ческой энергии турбулентности о (г, #) по времени, определяемой
из уравнения баланса турбулентной энергии. Эта зависимость
при пренебрежении:энергией диссипации и трансформации для
приземного слоя может быть представлена в виде
_ 
оТ
да (г, 1.‘) 
Ёи 
е 
дг 
`
[
где В, и Ёт — коэффициенты турбулентного обмена для потоков.
количества движения и тепла.
ди 
\®
Поскольку й (Ё) существенно положительно. и отлично
от нуля, знак 
зависит от того, будет ли безразмерное число,
д2
называемое числом Ричардсона
В
больше или меньше чем а 
‚ 
`
9* 
Я 
131