р
(
)
р
р
рц
‚ 
и
ной и’. В этом случае ш’:аы’:а!...—д—г—, где а — коэффи
анизотропности, зависящий от высоты, стратификации и 
ховатости подстилающей поверхности. Подставляя получ
выражение в исходную формулу для &, получим
д 
° д
в— ай, 
и —р и 
о 
КО 
дг
тде Ё == а12ш;& —РШ‚
Остановимся подробнее на 
определении параметра ,
званного Прандтлем «длиной пути смешения». Он имеет ра
ность длины и представляет собой половину среднего рас
ния, проходимого вихрем * в вертикальном направлении от 
ринского слоя к другому слою, по пути, к которому этот 
полностью теряет свою индивидуальность, т. е. перемешив
с окружающей средой. Величина / имеет тот же физич
смысл, но он менее выражен.
Вблизи подстилающей поверхности путь смешения у
шается, так как твердая стенка ограничивает вертикальное 
мещение турбулентных вихрей. С высотой путь смешения р
Поскольку величина / и высота 2 имеют размерность д
наиболее простая связь между ними может быть выражена
симостью 
_
{ == ха 
тде х — безразмерная постянная. Ве численное значение, 
денное Никурадзе (NoКигайзе, 1932) по величине тубулен
трения вблизи поверхности гладких труб, равно 0,38.
Из многочисленных 'прежних экспериментальных иссле
ний [Шеппард (5Пперрага), 1947; Пэсквилл (Разди!!!), 1950,
мер и Рекорд (Статег, Кесогй), 
1953; Райдер 
(В14ег), 
Пристли, 1964а], а также из анализа автором (1949), Н. М
! Часто в работах по’ теории турбулентности отождествляют п
пульсации с понятием вихря. Такое отождествление представляет со
только некоторое удобство при анализе турбулентных процессов, но 
также опреденное физическое обоснование. При любом перемещении з
того воздушного объема (моля) в вертикальном направлении в силу 
ности среды неизбежно возникает встречное параллельное движение
кости, заполняющей освободившееся пространство. Совокупность таки
жений аналогична тому, что имеет место в вихре с горизонтальной
переносимом 
вместе 
с потоком. Это положение подтверждается да
структурных измерений, речь о которых шла выше ($ 2.1.1).
86