;;(
р
р
)
|
у (
у
р
р
)
+ Т)ЁТ (;хг_ No — р И"ЁШ’)‚
Р%ш—' д‘_э,с х МРИ‘О—РЦ‘Б)—{— (;УУ—РЁ—РТ)Д)—{—
+2 а-в и)
да 
д( 
от 
оууИ 
д 
—- 
оститаР
э“ог —ар 
( — НО! — ра 
-- тр (та — ВО 
— рта 
) --
+ ді‚ ( 
Хга — Р..ШЁ Р%БТЁ) 
(20)
Из сравнения уравнений (19) с полученными уравнениями
{20) можно заметить, что последние имеют тот же вид, что и
уравнения Навье 
-— Стокса, в которых компоненты вязких на-
2
ПрЯЖЭНИИ Фхх» "Сэсу и ’Ъ'х; заменяются соответственно на ’Ъ'жс — ри 
,
тхи 
— 0и’о’ и т — ри’@’ и т. д. Это означает, что уравнения
(20) не являются просто уравнениями Навье 
-— Стокса со сред-
ними величинами скоростей и вязких напряжений, заменяю-
щими мгновенные величины, а что к вязким напряжениям до-
бавляются новые члены, 
обусловленные пульсациями состав-
ляющих скорости:
#2 
#2
-'—ри’зэ 
_—Р‘О 
› 
—р@,
—ри'@', 
— ри'о', 
— ро'@'.
Эти величины, насящие названия добавочных напряжений,
или напряжений Рейнольдса *, представляют собой как бы сум-
марный эффект всех беспорядочных отклонений скоростей от
! Правила осреднения обычно определяются тремя следующими постула-
тами:
7 _
дх — дх’'
) лЛЛ
9 ^=7; Лл=0, ЛА 
= Л»
® Названных так по имени ученого Рейнольдса (Кеупо!@$, 1895), впервые
рассмотревшего вопрос о применимости уравнении Навье— Стокса для опи-
сания турбулентных потоков.
6* 
- 
83