где члены:
ди.
б == —р 2?‘_5_‚7 ,
: 
до
Р”уу_—"_Р"і'ЁР‘—д;.'›
' 
д@
тг‚г:—"'—_р—і—2Р‘ д2
представляют собой нормальные напряжения, а
да 
до
Ха — В (Т), + Ёг'“) ›
ди. 
д1
е — (Ё т Ж) '
ду 
ди
З- (?э? т “д“у’)
— касательные (и — коэффициент молекулярной вязкости
Приведенные уравнения справедливы как для ламинар
так и для турбулентного типа движений, если в последнем
чае под составляющими скоростей понимать их мгновенны
чения в рассматриваемой точке. Вследствие хаотичности т
лентных 
скоростей 
потока 
использование 
этих 
урав
в существующем виде не представляется возможным, та
для исследования движений потребовались бы настолько 
ные интегралы уравнений, что отыскание их было бы не 
безнадежным делом, чем, скажем, отыскание траекторий
дой отдельной молекулы, движущейся среди других мо
Это обстоятельство заставляет отказаться от ВОзМОоЖНОсТ
лучить точную математическую картину 
процесса, 
прои
щего в каждый момент времени в каждой точке турбулен
потока. Вместо этого прибегают к суммарному описанию 
ния; строят сглаженную картину того, что происходит в т
лентном процессе; выводят уравнения для среднего поля с
стей, средних давлений, средних траекторий. 
Скорость составляющих 
турбулентного потока разб
на среднюю скорость и пульсационный добавок, т. е. пола
что и==и-ни’, о==о--но’ и @=@-ш’. Эти выражения для 
@© 
подставляют в (19) и, пользуясь правилами осреднения
82