Анализ 
механизма 
турбулентных 
процессов 
в атмосфере,
обусловливающих испарение, удобнее начать с исследований
интенсивности турбулентного перемешивания 
в 
температурно
однородной атмосфере. Этот случай является более простым и
изученным; его описание можно найти в ряде классических ра-
бот по гидродинамике, аэродинамике, метеорологии и т. д. (см.,
например, Лойцянский, 1957; Шлихтинг, 1956; Прандтль, 1949;
Великанов, 1949; Прандтль и Тъьитенс, 1935; Кочин Кибель и
Розе, 1955, Монин и Яглом, 1965 и др.).
Температурно однородная атмосфера служит основой для
наших дальнейших исследований, а также для внесения уточне-
ния 
в 
исходные положения теории Прандтля 
— Кармана, без
которых невозможно построение рациональной методики расчета
испарения в естественных условиях.
Основными 
уравнениями 
движения 
жидкости — являются
уравнения Навье-—-Стокса, которые могут быть представлены
в следующем виде!:
д 
д 
д
—д‚і—!—и—и——!-’д‘ді_*_‘ш 2—1{_{3 ЭсРр ру МИ )Аа
| 
1
о9. +”дх+” 
®н ® ы}г__ оу + - д @м И - УА9,
д 
.
__д“%+д_д?”;2„_|_@ 
р 2(11\7У—|—\;Аш.
(18)
Здесь Х, У и 7 — составляющие внешних сил, приходящихся
на единицу массы; р — атмосферное давление;
да 
до 
д1о
ФУ И == о 
оу Г о9; ›
Э°и 
д2
Ай == —1—ду2—]—д22итд
ДЛЯ случая несжимаемой жидкости без учета влияния внеш-
ниХ сил эти уравнения могут быть представлены в виде:
да 
д 
` 
д 
д 
.
Р-ор —= пр кк — И?) -- тоу (5уу — Р И) 
рр (буе — РИ),
‘ Вывод этих уравнений приводится во всех основных учебниках по
гидродинамике, аэродинамике и динамической метеорологии и, в частности,
в упомянутых выше работах.
и
6 
А. Р. Константинов 
81