2. МЕТОДИКА РАСЧЕТА ИСПАРЕНИЯ
ПО ДАННЫМ ГРАДИЕНТНЫХ ИЗМЕРЕНИ
Как известно, в природе наблюдаются два режима те
жидкостей и газов 
— ламинарный и турбулентный. Первы
рактеризуется устойчивыми скоростью и направлением те
и почти полным отсутствием завихрений, второ
— хаотиче
пульсациями скорости и направления в каждой точке п
Важной характеристикой гидродинамического режима п
: 
_ 
а1, 
является число Рейнольдса Ке==——— , представляющее 
У
одновременно и количественную характеристику условий 
хода одного режима течения в другой. *
Экспериментальными исследованиями в трубах [Рейн
(Кеупо!4$), 1883, 1895; Лойцянский, 1941, 1957, 1962; Шли
1956; Фабрикант, 1949, 1964; Гольдштейн (ред.), 1948; Пра
1949; Дандау и Лифшиц, 1965 и др.], а также теоретиче
исследованиями Кочина, Кибеля и Розе (1948, 1963), Дра
(ОгуЧеп, 1948), Шлихтинга ($сбИсЬНое, 1950), Монина 
лома (1965) и других установлено, что ламинарный режи
тока неизбежно переходит в турбулентный при росте числа
нольдса от нескольких сот до нескольких тысяч, а по неко
исследованиям (Шлихтинг, 1965; Прандтль, 1949; Лойдян
1962) — до нескольких десятков тысяч, причем более точн
чение Ке внутри этого интервала для каждого типа те
определяется начальной завихренностью потока 
и 
шер
тостью поверхности, вдоль которой движется жидкость ил
Чем болыше начальная завихренность ламинарного потока 
выше шероховатость поверхности, тем ниже критическое 
ние числа Рейнольдса, при котором ламинарный режим п
переходит в турбулентный.
1 Здесь и — скорость потока, Г — его характерный размер, а У —
матическая вязкость. 
_
60