2 (4,со$ лу
, $
у)
( ;
д
)
‚ 
7=0 
1=0
=Атонн о Уакь-НВо + 3 { Адо--Аца, 
-
- В =1 
7 == 
1
Г_—]. 
` 
со 
| 
` 
‚
и _;" [2 (4,-ааь — В, -&о,) —- 2 (4,+ааь —- Вонадь --
Цв =1 
Ё=1
Ч Авонна-Р Вар ю)| } сов длгт -- М ‹{ В‚по-- Аф, -
у=1
‚ 
Г<
тЭ [2 (4,-ав, 
—- В, - #) —
в—
В1
— 2 (4уньв» — В +а — Авбгчь 
-- В,а + ь) ] і 511 Элгт.
Заметим, что если инерционные члены не учитываются, то
в 
уравнениях (8.23) 
— (8.25) нужно 
положить [о=р)=0 
и
тогда они существенно упрощаются. 
' 
- 
`
Для приближенного решения задачи вместо бесконечных
рядов (8.16) и (8.17) следует взять конечные, т. ©. считать:
| Х, ==К,==Р,==0,=0 при г> мт, 
‚ 
(8.26)
‚где т — число, зависящее от требуемой точности приближе-
ния. Обозначим через Ми \ результаты подстановки выраже-
ний (8.16) и (8.17) при условии (8.26) соответственно в (7.13)
и (7.14). Очевидно, что в этом случае нельзя обратить М и No
в нули ни при каком выборе Х,, У, Р„, @, для г < т, но, сле- 
-
дуя методу Бубнова— Галеркина [15], нужно требовать .орто-
гональности М и No ко всем представляющим функциям
1, со8 длт, ..,, СО$длтт, 510 длт, ..., 510 Элтх
в промежутке (0, 1), т. е. выполнения условий
1 
1 
'
_[ М со$ длгх йх =0, 
_[ М з1п Элгт ах == (,
0 
` 
0 
`
1 
1 
‚
]Мсоз‘?лгт ах == , ]. М з!п лт ах == (
о. 
. 
0
71