Из уравнений (8.9), (8.3), (8.11), (8.13) следует, что 
и (1, т) == ОА (1, т), 
— 
‚ 
(8
где Э=у’а’--у“а”. Это и есть искомое краевое условие 
х= !, т. ©. для $=!. Решая поставленную задачу при э
краевом условии, мы найдем функцию Й ($, т), значения к
рой для $=1 определят краевые условия для расчета во
вого режима в Оке и в Волге ниже впадения Оки.
Если бы в створе х=/, Волга не принимала бы прит
но у нас были бы основания считать колебания уровня в э
створе малыми, то краевое условие (8.15) сохранило бы,
нечно, силу и только постоянная Р приобрела: бы неско
иное выражение. 
_
`В данном случае мы исходили из экспериментально у
новленного факта, что неустановившееся движение в т
впадения Оки в Волгу выражено очень слабо. Случай, к
‚подобное предположение неправомочно, встретится нам в 
‚ Если бы в точке х=/ река впадала в настолько ш
кое озеро, что его уровень можно было бы считать незав
мым От расхода реки, то в качестве краевого условия 
имели бы Й (1, т) 
= 0, т. е. частный случай условия `(8.15), о
чающий значению 0 =0.
°В данном параграфе мы построим изложение так, чт
наиболее рельефно показать суть метода Бубнова—Гале
на. Это потребует довольно громоздких выкладок. Но в $
11 будут показаны приемы, которые позволяют избежать 
выкладок и давать решение задач неустановившегося дви
— НИЯ в менее Н&Г.ПЯДНОИ но очень компактной И \/ДОбНОИ 
расчётов на ЦВМ форме.
Будем искать решение_ уравнении (7.17) и (7.18) в в
рядов Фурье по т: 
-
в— іг(з‚ т)__ 0+ 2 Х, соз 2лгт+У $П 2л:г1:) (
и == # (5, 1:) == 21 (Р, со$ 2лгт -- О, зіп 2лгт)‚і 
(8
вр 
Г 
в
удовлетворяющих условиям периодичности (8.1), с коэф
циентами зависящими от $. По поводу уравнёния (8. 16) н