Т 
[ 
‚ 
2 , 
2  
_ОО 
и” 
О” _ О(;
°° 
© 
д
/ 
# 
9
7"’ 
2 ООООЬ 
и‘„ — 2 ООООЬ 
п _ [‘Об
2 *° 
— 
#2 
3 
И о == 
у 
3
гоК 
20^ 
&2оЁ Т
2
# _ [‘ОО
‚ 
— ЕЗОР„Т Ь]
‚ 
ДгоВ' 
„о 
бгоВ”
° М == 
, 
у == 
.
ТО 
ТО.
Так как тонкая структура характеристик русла в доста-
° точном удалении от створа ГЭС не может существенно влиять
‚ на режим участка Волги от ГЭС до впадения Оки, то без осо-
бой ошибки параметры М, и’, \’, No, и”, у” можно сЧитать
постоянными. Далее, можно пренебречь сопротивлением русел
Оки и Волги ниже впадения Оки, т. е. принять приближенно
Ж‚’ 
_7\‚”—0 Тогда уравнения (8.6) и (8.7) примут вид:
дА 
/ ди 
. 
‚д ди’ 
% діъ
— оНО у У т 0 
()
дп” _ „ ди” 
„2 ди” 
„ Ой” 
ди” _
д57 т 
— СВ и 
т—"д—зт—@ 
(8.9)
Рассмотрим‚ уравнения (8.8). Так как русло Волги про-
стирается вниз от впадения Оки практически бесконечно, то
отраженных волн, бегущих к точке слияния Оки с Волгой, в
этом русле не может быть. Волны же одного направления при`
отсутствии дисперсии определяются 
по выражению
& ($’, т) = ф ($ ё—а’т)‚ 
. 
—(8.1'0)
где а’ — волновая скорость. Подставляя уравнение (8 10) 
в
(8 8), легко найти:
и ($', т) == у’а’й ($', х), 
‘ 
| (8.11)_
‚а С
@ =С-у т 1/(—2*) у 
(6.12)
5* 
67°