степени Й и ц, а также произведения этих величин. Уравнения
второго приближения
‚ { (5) & -- 2Ж, ($)и+ 
35 +м0(з) 
Эт —|—Ср‚0(з) 
—|—7No () й2 —-
--23, (5) ли -- 
No ($) 
а* —- щ(з)/г +2Смо(8)щ(8)/1 5 
—-
-- Си3($) “-дг ==0, 
(7.17)
%Ё+”о(8)%+ч1(8)/г%=0 
| 
(7.18)
значительно проще исходных уравнений (7.13) и (7. 14) -НО В
отличие от (7.15) и (7.16), они учитывают все основные 'не-
линейности, что дает основание надеяться получить в резуль-
тате их интегрирования достаточно точные результаты.
$ 8. Периодические движения 
_
‚ Рассмотрим интегрирование системы уравнений (7.17) и
(7.18) для случая:периодического движения в русле. Такое
движение возникает, например, в нижнем бьефе ГЭС при ее
работе. с повторяющимся от суток к суткам: графиком на-
грузки. Расход в створе ГЭС (х=0), т.е. функцию и (0, т)‚ бу-
дем считать 
заданной 
периодической 
`
функцией времени с периодом в сутки, ко-
торый мы и примем за Т. Условия перио-
дичности, 
которым 
должно 
удовлетво-
рять искомое решение, будут:
й ($, т) == # ($, т -- 1), 
(8.1) 
В
а(, т) = (, т-Н1). СОИ 
обыеда арн
Кроме того, должно еще удовлетво- 
ской ГЭС.
ряться некоторое краевое условие на про-_
тивоположном створу ГЭС конце бьефа, которое будет раз-
личным для различных частных случаев.
Рассмотрим конкретный случай Горьковскои ГЭС пред-
ставленный на фиг. 4. Введем обозначения:
х — расстояния, отмеряемые от створа ГЭС вниз по фар
ватеру Волги до точки впадения Оки в Волгу, х=/.
х’ — расстояния, отмеряемые вниз по фарватеру Волги от
места впадения в нее Оки
5 
Зак. 946 
' 
° 
65