нужно было исходить из полных уравнений неустановивше
потока, чтобы получить по возможности полное решение э
тонкой задачи.
В данной главе, исследуя волны в потоках, установ
шееся течение которых заведомо устойчиво, можно исход
из упрощенной системы (1.23) и (1.25), которую также уд
но представить в безразмерной форме, но иной, чем в глав
Для установившегося течения 
с расходом @, будет / = о
Вводя обозначения`
_ _& 
_ @ 
ВЕ 
ЪОЁ
н обещо ефр б МЬО
1 
Гг,В 
2 
Т°
(#, $) 
82?;1„‚ 
у(No, о) = а, С= Е,
представим — рассматриваемые 
уравнения 
в 
безразме
форме
® (0, 8)——-—%(/2 $) * -- 
) (й, 8) +Сн '(^ $)Чд 
(7
З НУ (й, з)-д—т——=0.` 
— 
(7
Здесь Г, го и Т — некоторые единицы измерения длин, 
плитуд колебаний уровня и времени, такие же произвольн
как и Оо. Функции 3 и, у будем считать разложимыми в 
пенные ряды 
.
› (й, з)'—ж ()( А --,(5) 2 -
#(& $) = ю (5) -- 
(5 )/1+No(8)/12+ .
* (, $) == %% (5) -- No) (5) @-- Noо (5) 
* 
..
`в которых 
ВЕ
* (5) ==(0, 5) 
н () ==1(0, 5) 
Noо (5) = * (0, 5).
Уравнения первого (т. е. линейного) приближения, о
чающие уравнениям (7.13) И (7.14), имеют вид:
ме 
аНа НвО Н О6уд =б 0
З5 % (5) ** ==0, - 
(7
64 
|