где
_ 
В 
%\ 
- т _ 
к_ас
ф_—г-(1—7 а„) 
= 12
е == 1С 1/__;_;(—'
(6.8)
причем, если пользоваться формулами Маннинга и Форхей-
мера, то @ и \ не зависят от , точнее, по Маннингу \=4/3,
по Форхеймеру \=7/5 и по Н. Н. Павловскому
Ч =0,74--5 п— 0,75(уп— 0,10) 2--м &) У К.
(6.9)
Если правая часть неравенства (4.18) или (6.6) отрица-
тельна (а такие случаи имеются в таблице Е. П. Федорова),
то правая часть неравенства (6.7) будет мнимой. В послед-
нем случае критерий устойчивости, конечно, выполнен, и мни-
мая форма не должна вводить в заблуждение, ибо она есть
лишь результат формальной замены неравенства (6.6) нера-
венством (6.7), а 
н_е результат существа рассматривае'мого
ЯВЛ@НИЯ
Для рабчетов рекомеНДуется пользоваться зависимостями,
основанными на-формуле.Н. Н. Павловского. Однако форму-
ла Маннинга позволяет представить критерий (6.7) в форме
компактного графика. Для трапецеидальных русел эта фор-
мула позволяет придать критерию (6.7) такой вид:
. 
‚\6
Ь_ 
` 
т 
лРР < і(т‚ @, )›
й
(6.10)
где 1 — Н/Ь Ь—Ширина русла по дну, 
т 
— заложение отко-
сов. График функции / для с==1 и для а==1,08 представлен
на фиг. 3, которая подтверждает существенное влияние вели-
чины а; значения этой функции даны в приложении П.
В случае непризматического русла нарастание высоты бе-
гущих волн может иметь место даже тогда, когда поток не
перешел в бурное состоявие, например, в результате сужения
русла. Поэтому само понятие устойчивости в смысле затуха-
ния бегущих волн здесь становится весьма неопределенным.
Это, конечно, не исключает возможности проследитьЬ за транс-
формацией бегущей волны в непризматическом русле точно
такими же методами, какими рассчитывается волна паводка
(об одном из них будет речь в $ 8). Но для речных русел
(имеются в виду горные стремнины большого уклона) напра-
шивается иная постановка задачи. Гидравлические элементы
55
ьХ