основании опытов Минского и Рейхарда коэффициент а
=о’--а” Федоров `принимал равным
а== да —1. 
о 
(6
В таблице приведены значения © правой части критер
(4.18) для а =1, а= а’ и о =%о—-1. Наличие (+) или отсу
ствие (— 
) бегущих волн ‚указано в последней графе прил
жения 1. Случаи когда критерий дает результаты, не согл
сующиеся с 
действительностью, 
отмечены 
звездочкой. 
данных приложения 1 видно, что наилучшее совпадение 
с де
ствительностью имеет место при а@ =до/—1, наихудше
— пр
а = 1, причем ошибка получается всегда в сторону завышен
обеспеченности устойчивости. Из данных приложения 1 ‘вид
также, что а/ составляет 
в 
среднем 
1,;04 
(следователь
с == 1,08), но с довольно большими отклонениями 
от этой вел
ЧчИНЫ. 
О 
1
А. С. Образовсиии [13] ставит о’ в зависимость от коэ
фициента Шези. Однако для потоков с развитой турбулен
ностью скорость обычно определяют по формуле й= итр (и, 
в которой, им — максимальная скорость в сечении, а ф (и, 
зависит только от координат точки и формы сечения. Тогда
о.ь’:Ц [ No ( 
г›ауаг={„ф‹у‚ г›ауаз} ‚ — (6.
т. ©. зависит только от формы сечения, но не от шероховат
сти. Функция у может быть определена для русел произвол
ной формы, например, по В. А. Гавриленко [14], построен
которого хотя и несколько формальны, но хорошо согласуют
с опытными данными. По‘формуле (6.3) коэффициент а’ ес
функция наполнения русла, однако это функция очень слаб
изменяющаяся. Поэтому во всех случаях можно, по- видимом
принять а/ 
= 
1,04 и соответственно а = 1,08.
Приведем обычные формулы гидравлики
— /г 1/-[, К СР 1/-}?’ С 
== — }?у 
` 
(6
где у=1/6, ППО Маннингу, .——1/5 по Форхеимеру‚
и==2,5 п — 0,18 — 0,75(уп — 0,10) И В, — (6
по Н. Н. Павловскому. Учитывая формулы (6.4), ° критерию
(4.18) можно придать такой вид: 
| 
; 
1 
ЁФЧЁГ 
о
ж> Фгф_г\уэ{1__(оьд1)————$No 12 
6
54.