воды пузырек, который стремится всплыть со скоростью, рав
ной своей гидравлической крупности @о, уравновешивается
силой лобового сопротивления
где &’==й1, так как здесь речь идёт не о максимальном. ‚избы-.
точном. давлении, а о полном сопротивлении. Отсюда легко
Н&ИТИ Что 
ВЕ
`Т*—"—-“' 
|
Фо"—"]/@т У га=Му 
га 
— 
_(5-8)_'
причем, по дащ{ым того же источника [9], М =0,69.. Подста-
вляя значение ю; вместо о в формулу (5.7), мы и получим
предельный диаметр
Сіт =—[Й' 
Т= 1‚25 См.
‚`Соответствующая этому предельному диаметру наиболь-
шая возможная гидравлическая крупность пузырьков @м СО-
ставляет 
— 
. 
2°
е„ = М У/ га„ = 4,2 см/сек.
‚ 
Формула. (5.8) справедлива только при @> 1,2. см, при _
меньших же значениях @ гидравлическая крупность пузырь-.
ков с уменьшением диаметра убывает гораздо медленнее, чем.
дает эта формула. В частности [9], при уменьшении @а от 0,8
до 0,3 см гидравлическая крупность уменьшается только от
22 до 21 см/сек..
Таким образом, очень широкому диапазону изменения диа-
метра пузырьков (от 0,3 см до предельного возможного зна-.
чения) соответствует изменение гидравлической крупности в
сравнительно узких пределах (от 21 до 24 см/сек. в случае
нулевой степени. аэрации). В среднем можно принять @)==.
== 22 см/сек. На этом значении мы и остановимся. 
|
‚ Величина » сейча© не может быть `оценена -сколько- нибудь
определенно, но её пределы можно указать достаточно. уве-
ренно. Действительно, в одном крайнем случае, когда все воз:
душные пузырьки еосредоточены в тонком поверхностном.
слое, % близка к нулю. В другом.крайнем. случае, когда пу-
зырьки распределены. равномерно по всему сечению потока,
Ф близка к единице. Следовательно, можно принять 0<0,<1.°
Преувеличение Ф дает преувеличение х, что для оценки, ко-
торую мы сейчас пройзведем, невыгодно. Поэтому мы примем
4*_ 
| 
` 
51