_тох!(']Аі‚‘—і—РЮа‚-—о)ОП— ) А%,
ИлИ
‚ |-- %5 _ 1 ° то 
аоФ 
(1 — 5)
‘1=а$ 
в ’ 
Г оа-а5) 
0 
(3.16)
где В — гидравлический радиус, а
е (1 — 5) +- о„5
М — 
:
— объемный вес водовоздушнои смеси. Для однофазного по-
тока 
›
: 
то 
7 
›
== т 
. 
(3.17)
где С — коэффициент Шези. Примем‚ что формула (3.17). со-
храняет силу и для аэрированного потока. В этом и будет
заключаться гипотеза У!!. Основанием для этой гипотезы бу-
дет то, что в крайних случаях 5=0 (поток воды) и $=1 (по-
ток воздуха) формула (3.17) верна, а значит можно ожидать,
что она будет верна и в промежуточных случаях. Из выра-
° жений (3.12), (3.16) и (3.17) имеем
‚ 
1—а$ 
2
л=тре 
1 —е5) ср 
-5( —5)\. — (818)
Примем теперь гипотезу ГХ — формула (3.18) распростра-
няется и на неустановившееся движение. Это есть обобщение
обычной для гидравлики гипотезы 
— сопротивления в неуста-
новившемся движении могут определяться по тем же форму-
лам, что и в установившемся. В результате всех этих преобра-
зований членов уравнения (3.1 1) ему можно придать такой вид:
[1 
—) са -нр 5( —5)|-
+Ёг{%°%(@г Ё—Ё—ЙТ)—Ё—'
д° — Р® 
дН 
°
+оа ов (Б 
+в4и——)+
‚ + в.адуб Э5- (1 — 
%,5) 
- 
Е --а д“”} +2, 
(3.19).
`где
(1='Ц.’—!-—(1‚”—-—@`38‚ 
БЁ=ВЁ ’6'‚‹_{_38 
/З=1‚ 2! зі 4'
3 
| 
ВО 
Е 
85