из бессплорности тёех исходных позиций, которые послу
для вывода уравнений (2.8) и (2.9), но и из следующего
трудно проверить, что, если гипотеза гидравлической кр
сти верна, то уравнения (3.3) и (3.7) в общем случае н
гут удовлетворяться одновременно и, стало быть, по кра
мере одно из них неверно. Но тогда должно быть ошибо
по крайней мере одно из уравнений (3.6) и (3.8). Однак
эти уравнения могут быть выведены и без помощи уравн
(3.3) и (3.7) 
— на основании одного лишь закона сохран
вещества. 
Действительно, 
выделяя 
двумя 
нормальным
`оси х сечениями элемент потока длиной ах, видим, что, 
через первое (по течению) сечение в элемент за время а#
сится объем воздуха д@{, то за то же время через второ
. 
‚ 
@ 
чёние выносится объем (с]'—і——ді—с—сіх)ш‚а через свободную
верхность элемента в атмосферу выделяется объем И,В
Таким образом, за время @# в элементе 
накаплив
объем воздуха
‹;ш—(‹„— 
09 сіх)а!й—— ш'вахш——_—(д‘? + шв)ах
С другой же стороны этот накапливающийся за врем
объем можно выразить так:
(5Р - айк— бРак= Эр
Приравнивая эти два выражения, получим уравнение 
Совершенно аналогично можно получить и уравнение 
д3’° аах.
Таким образом, результат, получающийся из уравнений 
и (3.7), несовместимых с гипотезой гидравлической кр
сти, безусловно верен, а это значит, что гипотеза гидрав
ской крупности должна быть отвергнута. След\/ет заме
‚что ни теория [3], ни опыт [4] не подтверждают этой гипо
°Хотя в работе [3] и показано, что при некоторых соотн
‚ ниях между размерами и плотностью частицы и частотой 
‚саций потока эта гипотеза более или менеё точно выде
вается для отд_ельнои частицы, но это ничего не говор
пользу того, что она бу_дет выдержана и для системы вза
действующих (через скоростное поле потока) частиц: 
того, чтобы она выдерживалась в последнем случаё, то
необходимо но еще недостаточно, чтобы она была спр
ливой для уединенной частицы.
Переходя к динамическим уравнениям примем гипоте
заключающуюся в том, что вязкостью жидкости и газа
28