-т+—+т+NoЬ0;:76®
‚ ‚ Здесь. @ — объем водяной пыли выдоляющеися в атмо-
сферу В единицу времени с единицы площади свободнои По-
‘верхности, а 
: 
.
о- [а —Заг 
п ющ_
— расход жидкости через поперечное сечение потока.
В связи с уравнениями неразрывности необходимо `заме-
тить следующее. В работах по движению смесей часто прини-
мается гипотеза, которую мы будем называтьгипотезой гидра-
‘влической крупности. Она состоит в том, что вектор скорости
твердой фазы или. газа есть геометрическая сумма вектора
скорости жидкой фазы и вертикально направленного векто-
ра о, численно равного гидравлической крупности твердых
частиц или газовых пузырьков. Для тяжелых твердых частиц `
(при 
нашем 
выборе 
координатных 
осеи) 
гидравлическую
крупность следует считать отрицательной и вектор ® напра- .
влен вниз, для газовых же пузырьков гидравлическая круп-
ность положительна и вектор @ направлен вверх. Нетрудно
видеть, что эта гипотеза несовместима с уравнениями нераз-
‚рывности турбулентного потока смеси. Деиствительно пола-
„гая в соответствии © этой гипотезой
*` 
п
и:=и —+Фх‚ 
'0.5:’0* ’+_0) › .Ш:;'Ш*Ё_]_шг’
где @х @,, ©; — проекции вектора @ на оси координат и скла-
дывая после этого уравнения (2 8) и (2 9), 
получим
Эх ° —|—$со ) + ду (° +зшу)—{— 
д (@* —[-3(0) 0. (3.10)
‚ Рассматривая стационарный равномерныи поток`в беско-
нечно широком русле, в котором плоскость хОу есть плоскость.
дна,-нужно положить д/дх== д/ду 'О и тогда из выраженпя
_(3 10) получаем: 
‚
Ё(+No»No @+ 509(8 д
Но из условии неизменности течения по х, #) и & следует, °
что произвольная функция }=сопз5!, а из условий на поверх-
‚ности. (@*=0-и $5=5н) вытекает 
у =$но, И, следовательно,
27