(
р
т [0,5 ()? - р(1 — 5) (#9’)"], 
— (2.33)
К, = —дё; 6; (9;и)* 
0(1 — $) (о’а')"] —-
+ 05(2е Но( — 5(2 
--
+ [р (0 -0 
(1 — 5) (о'а)], (2.34) -
В, —- [0,5 (0га -- 0(1 — 5) () --
т Ёдд [95(‹@)’5 о)' + в (1 — $) (@’о’)") -
+ 05(0га 
--о(1 — 5) (э’а’)"]. (2.35)
Система уравнений (2.8), (2.9), (2.27) 
— (2.29) также не
замкнута, но она не содержит членов с пульсацией давления,
о которых сейчас ничего не известно даже гипотетически, и
поэтому она удобнее, чем система (2.8), (2.9), (2.21) 
— (2.26).
$ 3. Гидравлические уравнения аэрированного потока
Чтобы замкнуть систему уравнений (2.8), (2.9), (2.27) 
—
(2.29) 
или чтобы получить из нее замкнутую систему для
одномерной идеализации, нужно, как и в случае однофазного:
потока, принять те или иные гипотезы, 
не сводящиеся К основ-
ным законам мекханики, или опереться 
на экспериментальные 
_
данные.
Гипотеза Г такого рода заключается в предположении, что-`
поток имеет четко выраженную свободную поверхность, т. е.
поверхность, на которой $ делает скачок от $ < 1 под поверх-
ностью до $=1 над поверхностью. 
Это значит, что случай,.
когда отсутствует четкое разделение области, в которой дви-
‚жутся воздушные пузырьки, окруженные жидкостью, и обла-
сти, в которой движется в воздухе водяная пыль (т. е. слу-
чаи, когда поток в обычном понимании перестает.существо-
вать), из рассмотрения исключаются.
Опираясь на эту гипотезу, осредним по площади сечения
потока уравнения неразрывности. Направляя оси координат,
так, как показано на фиг. 1, и предполагая по-прежнему, что
25