!1 
‚
— | 44 | ] рх, @Ф.
2
7 
/
Переходя здесь к пределу при & —> й, получим
д 
›
ЭЁ[ [ ]-Р_‹з (Хр йр ёр ()& (Хр Ир 2р 6) @Х, б @2 
—-
\ 
‘
+ .[ ‘[ 958(Х11 Ир #)› [1) из(хі’ Чр ®)› ?‚(1) Узп(хр Ир &)› Ё1)а$=
$ 
` 
` 
| 
‚
— .[ .[. _[938(1‹31› ур гр 4) 
Х (Хр Ир & 2‘1)6”:1(1%‘121;_.[ Д[рх”аф'
й 
Ф
: 
(2.13)
› 
По теореме тёории поля об интегральном преобразовании
тензоров, аналогичной теореме Остроградского‚ имеем
.[ [рх” аФ == ‘['іі(д;;х ‹;Ё] + д‚;‹хг)ада‚% аг (2.14)
где И, — часть объема \/, занятого воздушными пузырьками
Выражение (2.14) иначе записывается так:
]. _[Рхп @©® == _Г _[ Гз(хр 
У› 21› &) х
др,х
рхг
><(д.›с р„ + )сіх1сіу1 аг,. (2.15)
‚Делая теперь замену переменных (2.4), ‹испо.'льзуя' выра-
жение (2.15) 
и интегрируя 
по 
области (2.5), из 
формулы
(2.13) получим 
:
2г 
| ] ] 5 ах ауае 
+ [ [ за„а5 
=
й 
|
——_[ ]. `[.5›'.><'а';‹:с›!уа‚'г——
_[‘[_[ (др“ Ё;у + - р“)ахсіуа'г (2.16)
21