О( 
д 
а—1 
0 
оР
е@ РР
! 
д? 
Е® (о,‚‚, ОН 
‚ дН
+аг аот ов (НО На
_|_%‚.’_Ё.( (/2 98 
дН НВ д!і)}+0 (1
Для вывода этого уравнения не потребовалось каких-л
предположений о коэффициентах 
В{, В, В» В, Но для его
шения 
кое-какие 
допущения, разумеется, все 
же 
прид
сделать.
Уравнение (1.19) 
получено 
при 
ограничении, 
что 
по
имеет вертикальную плоскость симметрии. Это ограниче
не существенно 
— уравнение. (1.19) справедливо и для П
ков, не-имеющих плоскости симметрии. Однако вывод е
этом общем случае требует очень кропотливых. рассужде
и-Выкладок в связи с тёем, 
что здесь -в. противоположн
симметричному случаю 
нельзя 
утверждать, 
что интегр
по Ё, содержащие д/ду, заведомо равны нулю. Мы сочли 
можным 
не 
приводить 
эти 
выкладки, так 
как 
они, сил
° усложняя все построение, не дают вместе с тём .чего-либо
вого для: характеристики 
физической стороны 
одномер
идеализации течения.
Уравнение (1.19) используется только для анализа ус
чивости установившегося течения. При анализе волновых д
жений в этом уравнении заведомо можно пренебречь чле
од1Г-Чах, учитывающим поверхностное натяжение. Но и п
этого использовать уравнение (1.19) имеет смысл только 
исследовании ондуляций, т. е. колебаний свободной пов
ности вблизи фронта прерывной волны и’при исследова
разрушения волны. В остальных задачах, с которыми до
‚› стоящего времени сталкивалась практика, член, стоящи
фигурных скобках в уравнении (1.19), учитывающий влия
кривизны струй и вертикальных составляющих ускорения, 
же, как и член , не играет существенной роли и может б
отброшен Кроме того, из-за малости множителя а—-1 мо
ие учитывать также член, предшествующий члену в фигур
скобках и тогда уравнение (1. 19) приобретет ВИД
дН 
1 
` 
д(/ 
‚ 
Оно называется уравнением Сен Венана
л4