‚ 
Е 
2
н .
в= -вг [ @Р [ п( #, & да
Е 
г
оя
Вз=?82— | 6( #, Н, даЕ ] е(х, #, & Эб( и & Ра
` 
Е 
& 
: 
_
. 
Н 
.
в=-ет [ 4Е [ о( , & Эп( в Ъ да
Ё 
& 
'
‚ 
1 
‘
а@' == 
— 
162(2‹:‚ и, &, ЭаЕ
Е
суть функции х и 
Ё.
Диссипативный член 
в 
гидравлике принимается. в виде
, = О*/К®, где © = ИЕ — расход потока, `К — пропускная спо-
собность русла. Что касается члена /», то естественно посту-
лировать, 
что 
он может 
быть 
представлен 
в 
виде 
|;=
= РОр ©7ЕО?), гдео/” = о” (х, ) — коэффициент количества
движения пульсаций. Следует, однако, учитывать разницу ме-_
жду этим выражением для ], и аналогичными выражениями
`(1.18): последние вполне точны до тех пор, пока не делается
каких-либо предположений о функциях 6, е, 1 или с”, В], В,
Ва В, тогда как выражение для /› есть гипотеза независимо
от того, какие предположения делаются о коэффициенте а”.
Примем теперь, как обычно для гидравлики что полный коэф-
фициент количества движения а =0/-++а” постоянен. Тогда,
используя уравнение неразрывности 
(1.17), нетрудно полу-
чить 
: 
'
° 
1 
д 
—- 
д 
—2 
_:___
1г+э<а‘[““р+$}“”)*
. 
Е 
ЕЁ
| 
1 
дИ — в—1 
0О 
оР
-а оО
Наконец‚ в качестве последнего предположения отбросим
‚ два 
члена, предшествующих О 
в 
правой части уравнения
(1.16). Заметим, что в задаче об устойчивости равномерного
установившегося потока по отвошению к малым возмущениям
это последнее предположение не вносит никакой погрешности,
так как в указанной задаче отбрасываемые члены оказы-
ваются бесконечно малыми высших порядков и на решение
`не влияют.
13