УРАВНЕНИЯ НЕУСТАНОВИВШЕГОСЯ ПОТОКА.
В ГИДРАВЛИЧЕСКОЙ ИДЕАЛИЗАЦИИ
$ 1. Неаэрированный поток
‚Под открытыми потоками мы будем подразумевать не про-
‚ сто потоки со свободной поверхностью, а такие, у которых
‚ 
ширина свободной поверхности В есть неубывающая функция
‚глубины. Таким образом, неустановившиеся безнапорные те-
чения в тоннелях и трубах из рассмотрения исключаются.
‘ 
Гидравлические уравнения неустановившегося потока мо-
гут быть выведены различными способами. Наиболее строгим
является вывод этих уравнений из дифференциальных ‘урав:
нений гидродинамики. Такой путь, которому мы и будёем сле-_
довать, вместе с тем также наиболее естественен. и прост, ибб
он не требует введения обычных для гидравлики гипотеёз
вроде гипотезы гидростатического распределения давлений в
‘потоке и четко указывает на те предположения, которые дей-
ствительно принципиально неизбежны при' переходе к гидра-
влической идеализации.
‚ 
Для потока несжимаемой жидкости напишем гидродина-
мические уравнения Реинольдса
ди? 
даФ 
Т 
1
дг ,Ра 
ду + 
а =—Ё° +Х Н"" (1"1‘)
дой 
дов 
_° 
1 
9
д:ж 
б б 6. %__Б_. 
РнУ — 12„‚ 
(1.9)
дч 
дит 
де? . `1 
др
О оН 
—*ъ*{—дг“—’?г’ 
(1-3)
В которых 
Е 
: 
` В
. 
7 
д —- 
/ 7 
- еА:
К; = ор и + 
д_ ио + 
д2 ‘_‘_Ш "‘”72“’ „1(19
ку——:—д‘%;т›’_ш +д—‘2°’‹›’+ оч — ма, ^ (5)
в—р 
9Е д0 
оа— 
(1.6)
ЗДЕСЬ й, #, ш Ц 0’, ‘Ш-—ПРОЕКЦИИ На оСи Х, #, & СООТВЕТ-
С’ГВЁННО,ОЁСР;ЁДНЁ‘ННОИ.И ПУЛЬС_ЗЦИОННОИ СОСТ&ВЛЯЮЩИХ вектора
@
*