несены к единице ширины; тогда вместо полного расхода п
„или транзитной струи 
©О они будут содержать элементарный
ход 4, т. е. расход на единицу ширины потока. в зоне данной
тикали. Указанные формулы соответственно ` будут . иметь
дующии ВИд:.
ВЕ 
В 
«ЕЁ 
'8'7і=5'трі+(знагі‘і—3трі)е о4 
;-7}'‚ 
' 
ВЕ 
_ 
` 
иі * 
. 
В ' 
. 
;, 
$; == значіе_? Т › 
— 
Ч 
_ $взм7|
х*= 
— 048 
лЕ ы 
| 
Необходимо 0тметить, что при использовании этих ф
должно быть обращено внимание на соответствующий учет
вия неразрывности при переходе от створа к створу. 
_
Уравнения показывают, что как осветление потока, так
сыщение его наносами, а-равно и процесс размыва и заи
происходят по экспоненциальному закону. Интенсивный пр
имеет место на начальном участке пути, далее же наблюд
постепенное его затухание. Расход наносов, отличавшийся:
чале пути х от транспортирующеи способности потока, аси
тически приближается к ней..
Та же самая задача о насыщении или осветлении В
масс потока может быть рассмотрена и на основе переме
‘щейся со средней скоростью течения дОср СИстемы координат
ранжа. В этом случае мы будем наблюдать изменение во
мени насыщенности выделенного объема водных масс, пе
щающегося со скоростью Фор. В конечном — итоге 
— при
к уравнению 
_ 
_ “.і+’гі ‚ 
`
$; ==5;р:-|-(5о —‘$трі)е Н 
тде Н — средняя глубина потока; — время; 5о; — частная
ность водных масс в начальный момент времени, т. е. при 
остальные обозначёния прежние.
Теперь выясним, какое время # и какой путь х необхо
для практически достаточного 
приближения насыщенност
тока наносами {-той фракции к величине $тр:. Назовем эт
резки времени и пути соответственно временем и путем 
лизации нагрузки потока наносами /-той фракции (обозна
Фог И Хе:). Эти величины характеризуют как процесс насыщ
194