Далее он составляет баланс вертикального перемещения
носов в придонном слое потока. При этом он учитывает, чт
ласть потока над верхней границеи придонного слоя характ
зуется донной мутностью основной зоны потока $н, и прини
что мутность придонного слоя выражается величиной ©взм
мен наносами через верхнюю границу придонного слоя оп
ляется соотношением вертикальных - пульсационных скоро
и гидравлической крупности частиц, что может быть выра
через вероятность ё.
Из уравнения баланса вертикального переноса частиц дл
лоВий- стационарного процесса находится следующая за
мость ‚для придонной мутности:
З, зрзросрс УЕЧЗ
@Н (#5 — р) (0,769,, У& + 0,5иС)
- Уравнение распределения мутности по вертикали Карасе
лучает в виде 
$„= 
(3
_ 
иС (И——]Ё'!—)
$ — 5е 
ис+0Иер УЕ 
, 
(3
где у — расстояние по вертикали, отсчитываемое от поверх
потока; Н — полная глубина на вертикали.
При малой 
гидравлической: крупности 
частиц, когда
<< 0›7001) _'/ 8
распределения мутностей, полученным В. М. Маккавеевым
расев-считает свое уравнение более общим, чем уравнение 
кавеева, предполагая, что оно пригодно для описания пер
в потоке более крупных частиц по сравнению с тем, для 
предназначена диффузионная теория в чистом виде. Свой 
ражения И. Ф. Карасев подтверждает ссылкой на выполне
им сравнения: 
с данными экспериментов Н. А. Михайловой 
турных материалов. 
К. В. Разумихиной. В этой связи необхо
подчеркнуть, что рекомендованные выше зависимости А. В
раушева, основанные на теории Маккавеева при условии 
сения их к отдельным фракциям и получения общей мут
путем суммирования частных мутностей, дают вполне удовл
рительный -результат для весьма широкого диапазона круп
наносов.
© его уравнение совпадает с известным уравне
146°