2 
оФ 
(
Имея в распоряжении формулу для вычисления частной 
ной мутности (3.64), 
а также приведенное в предыдущем 
° деле уравнение распределения частной мутности по верти
можем вычислить частную мутность на любом расстояни
поверхности потока. Суммирование частных значений мутн
в точках вертикали позволяет построить эпюру общей мутн
для условий насыщенного потока: Полученный результат
пользуется при решении задач о транспортирующеи способн
потока.
Р&ССМОТРВННЭЯ ВЫШЗ модель процесса В@РТИК&ЛЬНОГО ту
лентного переноса наносов в придонном слое и полученные з
симости относятся к случаю, когда доля непередвигаемых н
сов в составе активного слоя русла невелика и они практич
‚ не экранируют дно и не могут существенно повлиять на про
взаимообмена наносами потока и русла, а вместе с тем 
процесс насыщения придонного слоя потока наносами. Одн
ёсли доля непередвигаемых фракций в составе донных нан
превышает 0,15—0,20 (т. е. 1 — па 22 0,15 
— 0,20), то экрани
щее - действие 
_ крупных частиц должно учитываться. Во
о процессе взмучивания наносов в условиях русла, в значит
ной мере покрытого крупными фракциями, что характерно
горных рек, детально рассмотрен И. В. Боголюбовой [12], к
раяотмечает, что в этом случае отрыв мелких частиц от
и процесс взмучивания происходит через «окна», как могут 
названы промежутки между крупными камнями. В работе Б
любовой к экранирующим фракциям отнесены невзвешивае
частицы, удовлетворяющие неравенству и >> 3@. По-видим
экранирующими частицами целесообразнее считать более к
ные, т. е. непередвигаемые наносы (оОнач 
>> Оср). Приведе
ниже формула Боголюбовой дается в уточненном виде, уч
вающем указанный новый предел экранизации. Положив
в
нову модель взаимообмена, предложенную А. В. Карауше
[58] и рассмотренную выше, Боголюбова пришла к следующ
выражению функции ® (в), содержащеися В формуле (З 62) 
вая функция обозначена ‚через Ф,):
ФЪ'‹Ъ:__—];;—_ Фі',
В 
`1+еі(„ 
`—1)'
АЛ Ра
(3