у
ур
ди=—= о6н 2 (Ё -|-6;) 6 , — ®5%зм: 2 [(Ё;"е:)д ]іг > е° 
На вторую сумму этого уравнения, учитывающую пе
‚› частиц снизу вверх, накладывается ограничение &; => е;, ко
показывает, что частицы; с рассматриваемой 
— гидравлич
- 
крупностью ; не взвешиваются теми
‚сационными токами, вертикальная со
ляющая скорости которых В0 
2 щц.
Преобразуем уравнение (3.59), вв
него численные значения 6; и &;, на
мые по кривой нормального распредел
Первая сумма непосредственно дает
2 (&;--е!) д, 
-(0,97-|-е.). 
л=1 
А
Получение здесь числа 097 вместо е
цы обусловлено тем, что в решении о
шены крайние отрезки кривой распр
Рис. 24. График функ. — НИЯ, 
отвечающие 
абсолютным вели
ции" Ф (е). 
|.0у|>4ш. Пульсации, 
характеризую
ся такими большими — скоростями — 
<столь короткое время действия, что не могут заметно пов
на процесс взвещивания наносов. Именно этим обусловлено
нятое нами ограничение в отношении пульсационной ско
Преобразуя 
`вторую сумму уравнения, вводим неко
функцию ® (е), определяемую формулой
&
-28
24
2/0
'41,' 6
1,2.
'0,8
04
02 04 
056 08 Ф
2 2 [(#; — о) Ф. 
<
| 
» ! 
| 
Ф,=—= 
ога 
. 
На рис. 24 изображен график функции Ф (в). При выч
нии Ф по формуле (3.61) учитываются только те члены су
которые удовлетворяют неравенству ё; << Ё; и оказываютс
ложительными; отрицательные члены отбрасываются
Теперь можно в окончательном виде записать уравнени
-тикального результирующего расхода наносов частной фр
у дна 
' 
| 
|
д == ® (т — Фа (0,97--9). 
— 
124