‹ Рассмотрим отдельно положительную и отрицательную 
кривой ‘распределения и ограничиваемые ими площади разд
на п’интервалов. Таким образом вся площадь кривой ‘ра
деления будет разделена на Эл интервалов. В ‚первом пр
жении можно было бы принять
ЕА/і_]‘мі 
о 
ОДН&КО В рассматриваемом ниже ВЫВОДЭ оказалось ДОСТ&
удобным принять истинное значение площадей А/ сумма 
рых немного меныше единицы. Выразим величины 0, у и А
рез @ и { путем введения переходных множителей Ё; и В,
примем: 
` 
'
Фу;= Ё,
А/ ) => 6)] 23 в,.
‚Представим себе условно сглаженную поверхность ру
расположим параллельно ей на весьма малой высоте 
© 
трольную площадку Ае, которую ввиду малости среднего
дольного уклона русла будем считать горизонтальной. Рас
ние 6 площадки от дна несоизмеримо меньше глубины по
(т. е. 6«Н). Такое условие позволяет принимать с дост
ным приближением, 
что все наносы, переместившиеся через
щадку сверху вниз, оказались на дне. Будем считать, что ра
‚ площадки Ао достаточно мал и соизмерим с линейными 
зонтальными размерами восходящих или нисходяЩИХ пуль
онных течений.
Рассматриваемая модель взаим_ообмена потока и русл
носами, предполагающая сглаженное русло, характеризующ
беспорядочным расположением над его поверхностью вос
щих и нисходящих пульсационных токов, знаки которых 
ются не только в пространстве, но и во времени, без труда
пространяется и на случай грядового русла, когда восход
и нисходящие вихри приурочены к определенным — элеме
гряд. Для этого фигурирующий в решении период осреднен
достаточно увеличить так, чтобы под фиксированной площа
‚ Ае успели пройти все фазы гряды. Одновременно следует
тать неизменным среднее расстояние 6 от площадки до по
ности гряды. Площадка Ао при этом будет совершать ме
ные колебательные движения вниз и вверх, следуя.за фа
гряды и сохраняя в плане неизменность своего положения
(
' 
122°