Скорость вертикального перемещения жидких объемов при
их движении вверх и вниз определяется величиной вертикаль-
ной составляющей пульсационной скорости. Абсолютное значе-
ние Мгновеннои вертикальной составляющей скорости обозна-
чим через 0 ° 
В соответствии с принятым направлением оси у
(от поверхности ко дну) будем считать нисходящие пульсаци-
онные токи положительными, а восходящие 
— отрицательными.
Скорость перемещения частиц при движении вверх для каждого
момента определяется разностью Между 0 и гидравлической
крупностью и: Если в данный момент 0 , 
и то частица не взве-
шивается. В последующий момент времени в случае увеличе-
ния 0° „ эта частица может быть взвешена. 
ох
Скорости перемещения вверх наносов, оторвавшихся :от дна,
для каждого момента времени и для каждой частицы различны
и равны разности оу———,и. Скорости опускания частиц, находя-
` Щихся внутри нисходящих токов, равны сумме 0’ --и. Кроме
того, может происходить опускание наносов, находящихся вну-
три восходящих токов пульсации, если в данный момент 0' ‚ <&
Скорость такого опускания будет равна и—о 
Все эти осо-`
бенности вертикального движения частиц учитываются в рас-
сматриваемом ниже решении.
Как видим, при.изучении условий отрыва частиц от дна необ-
ходимо учитывать изменение пульсационных скоростей во вре-
мени. В первом разделе настоящей главы уже отмечалось, что
распределение во времени пульсационных скоростей в отдельных
точках турбулентного потока может быть аппроксимировано за-
коном . нормального 
распределения Гаусса. Это относится и
к точкам, находящимся вблизи от дна, о чем свидетельствуют,
в 
— частности, 
— данные — экспериментальных — исследований
Е. М. Минского [109]. Основным параметром кривой нормаль-
ного распределения является среднее квадратическое отклоне-
ние, которое, имея в виду распределение скорости, будем обо-
значать через со. От этой величины удобно перейти к среднему
из абсолютных отклонений @, которое может быть вычислено по
приводившейся в настоящей книге полуэмпирической формуле.
При нормальном: распределении
` 
« == 0,798о,. 
@.51)
Для учета взаимодеиствия скоростей всего спектра пульса-
‘ции с частицами наносов удобно разбить кривую распределения
на интервалы и для каждого из них определить среднее значение:
121