р
Весьма условной является также и величина Н, поск
характер распространения волн на поверхности потенциал
и турбулентного потоков существенно различается. Кроме 
в решении не учитывается влияние уклона свободной пове
сти на распространение волн.
Путем дальнейших преобразований и упрощений Кеннед
ходит расчетные формулы для длины гряды / и её ВЫсотЫ 
== 2а. Первая из них представлена в виде следующей нея
функции: 
` 
`
Ёг (зп? —_1‘]— + —1-)
д—р 
(2
сё? —— 
' 
‘
где
. 
° 
[г 
я› 
(
а вторая 
— в виде функции Ль == 
ф (4, Н, Е, А) где А— а
туда волны на поверхности жидкости. Последняя величин
известна, поэтому формула Й» практически неприменима.
Формула для параметра ; может быть выражена гра
ски. В этом случае ее применение не встречает затруднени
нако для речных потоков эта формула не дает какого-либо 
ветствия натурным данным и поэтому не может считаться
четной.
Отдавая должное определеннои логической последовате
сти решения Кеннеди, мы должны вместе с тем отметить 
существенные недостатки. Некоторые из недостатков ука
выше. Одним из грубых упущений в теории Кеннеди сл
считать использование слишком элементарного вида зави
сти расхода наносов (2.156), в которой не учитывается 
крупность транспортируемого материала и сопротивление р
‚ Неполнота и несовершенство существующих теоретич
моделей процесса формирования донных гряд приводит к 
ходимости достаточно внимательного отношения к эмпирич
исследованиям донно-грядовых процессов и предлагаемым
пирическим формулам. В связи с этим необходимо особо 
тить детальные экспериментальные исследования, 
резул
которых положены в основу эмпирических формул парам
тряд. К такого рода работам относятся исследования Дж
берта — [197], В. Н. Гончарова [25], В: Ф. Пушкарева 
В. С. Кнороза [69], Н. А. Михайловой [113], Н. С. Знаме
92