2“" ==&Н Ег 
— 
° (2.159)
тде
'”Ёр/ 
т 
. 
2
Ву 
(2.153)
Кеннеди› записывает следующую зависимость: 
.
' 
@6— А(0(1 -—р )в ёН. 
— 
@.154)
Чтобы получить выражение амплитуды донных гряд и ско-
рости их перемещения, необходимо `использовать граничное ус-
ловие (2.150), учитывающее перераспределение наносов между
потоком и руслом. Кеннеди записывает весьма сложное выра-
жение расхода наносов, ставя его в зависимость от периодиче-
ских колебаний скорости и глубины потока. В общем виде эта
зависимость может быть представлена как функция многих пе-
ременных
рз(х — (т 
т›ср, Ё, 
а‚(ъ‘) % с;, #, ). 
@. 155)1
Здесь б—постоянная характеризующая фазовый сдвиг расхода
наносов относительно скорости течения; 
—- постоянная, сВязы-
вающая средний расход наносов рв со средней скоростью по-
тока
рз== ТП- 
| 
° 
°° 
(2.156).
В результате решения‹ Кеннеди получает следующие зависи-
мости для вычисления амплитуды донных гряд и скорости их
перемещения:
: 
— 
@ 
| 
|
а(0 
— А(0) ВАС ехр (# -55 
е # (Н, — Н)) в В, —
_... 
| 
(2.157).
) с & (Но— Н) сов #8, — (2.158)
Ё
С„ — (ШРЗ оОтл
где А (0) — амплитуда колебаний, распространяющихся на сво--
бодной поверхности потока для некоторого начального момента:
времени.
Практическое использование формул Кеннеди затруднительно
не только ввиду их громоздкости, но и вследствие недостаточ-
ной определенности входящих в них величин. Так, например,
‚ сдвиг. 6 Кеннеди пытается 
представить на основании самых:
91