в= Аое В (х 
— 
с;д). 
— 
| 
(2
Для 
рассматриваемого — случая потенциального движ
уравнение неразрывности течения записывается в форме у
нения Лапласа
д2 
д2 
. 
. 
В
д +——ду;Р =0. 
`° @
‚ 
— Для свободной поверхности принимаются следующие гра
`ные условия:
о-- 
=д—;*’‚ 
| 
— ° @
‚ 
В 
ееа 
д
++‘°—0 
(2
ДЛЯ дна принимается кинематх&ческое соотношейие в-
д\ 
д\ 
- 
' 
’
о-— ‹;3;9 
(2
и уравнение неразрывности для твердого материала
1 
дрз
Ротл .8650 
° (2.
В этих уравнениях оср 
— средняя скорость течения потока; 
элементарный расход наносов.
Скорость перемещения поверхностных волн относительн
подвижной системы координат равна разности (0ср— бг) И
правлена в сторону, противоположную течению, т. ©. про
положную положительной координате &х. Ввиду малости 
сравнению с оОср автор считает, что с достаточным приближе
скорость — поверхностной волны можно принять равной м
`і’ср. 
. 
.
› 
Далее выполняется решение уравнения Лапласа с помо
метода комплексных переменных при использовании грани
условий (2.147)— (2.149). Учитывается также зависимость 
рости распространения поверхностных волн, численно ра
Эер, от условной глубины Но 
`
—-& 
'Юср —-ТЫЧ ЁНо. 
7 
(2
Это выражение доказывается в теории волн малой амплит
Решение уравнения Лапласа: позволяет получить соотн
90