цательных значений, затем она вновь поднимается и пересекает
нулевое значение при х == л. Он делает вывод, что в начальном
створе в рассматриваемый момёнт времени можно ожидать раз-
лЛ.
мыв дна, а на расстоянии х>Т вероятен намыв. Таким обра-
зом формируется волнообразная поверхность дна..
Великанов указывает, что начальный створ для анализа дон-
но-грядового процесса .должен выбираться в натуре во вполне
определенном месте, где происходит резкое изменение скорост-
ного 
режима потока, например на перегибе кривизны русла.
С подобной трактовкой начальных условий рассматриваемой
задачи согласиться нельзя. Дело обстоит гораздо проще, так как
сами гряды и любые неровности на поверхности русла служат
источниками возмущений. Каждый из них может рассматри-
ваться как НаЧЗЛЬНЫЙ для нижерасположенных волн. _СКОРОСТ‘И
перемещения гряд во много раз меныше скорости течения, по-
этому такой источник возмущения может трактоваться как не-
подвижный по отношению к потоку и приниматься за начало
отсчета.
Великанов рассматривает также и задачу о скорости изме-
нения высотных отметок г поверхности русла, происходящих за
счет перемещения гряд. При этом принимается условие однород-
ности состава донных наносов, характеризуемых размером 4.
В качестве исходного выражения в рещении применяется фор-
мула элементарного расхода влекомых наносов, записываемая
в виде
Р5л=!гсі Х 7 (2) о й9, 
- 
(2 135)
где & — множитель, учитывающий способ выражения (объемное
весовое) и размерность расхода наносов; о — скорость потока
у дна; п(и)—козффициент сплошности движения частиц, рас-
сматриваемый как функция скорости и учитывающий лишь ту
часть частиц на дне потока, которая движется со „скоростями,
заключенными в интервале от 
© до @о+40. В такой трактовке
коэффициент 1 имеет смысл функции вероятности.
Учитывая далее, что распределение мгновенных скоростей
можно принять по Гауссу, Великанов приходит к следующему
виду выражения для рвл:
в
=К | е * (ев—В) 
аь, 
° 
— @136)
87