Р( — Ин 
— 
@18
при использовании таблиц интегралов вероятности Ф(х). На ос
нове статистического анализа движения твердых частиц у дна
потока построена также и формула Доу Го-женя [34], который
учел ряд добавочных обстоятельств, не принятых во внимание
Эйнштейном и Великановым. Формула Доу Го-женя имеет вид
рья==0,048 
4 (0ор—Фи) —н 
— 
(2119
Онач 
‘нач
где @— среднее абсолютное значение пульсационной скорости
потока. 
'
Вероятностный подход к исследованию отрыва частиц от дна
использовал И. Ф. Карасев [52]. Он показал, что характеризо
вать отрыв частиц средними скоростями потока неправомерно
необходимо учитывать весь спектр пульсационных составляю
щих, которые приближенно подчиняются нормальному закон
распределения
К. И. Россинский также применил теорию вероятности для
установления формулы расхода влекомых наносов. Он учитывал
только те частицы, которые перемещаются по дну качением 
сальтацией. 
В 
ВО
Общий элементарный расход влекомых наносов, по Россин—
скому, равен
„—Вооа(ок-тид), ‚ -— @190
где В, йк И с — коэффициенты, определяющие сплошность дви
жения; @ — диаметр наносов; ок 
— скорость движения катящихся
частиц; о, — скорость движения сальтирующих 
частиц; в
—
плотность частицы. 
'
Величина В для всех рек и лабораторных лотков получилас
постоянной и 
равной 
0,20. Коэффициенты Пк И Тс ЯВЛЯЮТС
функциями ‚вероятности `превышения пульсирующей ‘скоростью
в придонной области потока скоростей, обезвешивающих ил
сдвигающих частицы. Значения этих коэффициентов определя
ются по таблицам интеграла Гаусса или по специальным графи
кам (см. раздел 4.2).
Анализируя вышеперечисленные формулы расходов` влеко
мых наносов, полученные различными способами, можно видеть
что большинство из них приводится к одному расчетному виду
Так, например, формулы, использующие теорию влечения, легк
могут быть преобразованы в зависимости, подобные формулам
79