Соо
е с
е
о о
с ро л
рас е
е фор
ул
дл
рас о
дов влекомых наносов. Романовский дал достаточно обоснован
ный вывод, зависимости Оч, ИсполЬьзовав для этой цели весьма
надежный экспериментальный материал. 
Подстановка — зависимостей 
(2. 106) 
и (2.108) 
в формул
(2.105) позволяет получить следующий вид уравнения элемен
тарного расхода наносов:
ры—бесь (-4-) () (осо —а — @109
Онач
где йо — обобщенный эмпирический коэффициент. Нетрудно ви
деть, что это уравнение совпадает с видом формул Шамова
(2.95) и Леви (2.96); оно очень близко по структуре к формул
В. Н. Гончарова (2.94). Если в уравнении (2.109) принять л ==
== (, то придем к формуле Гришанина (2.97).
Определяя нач И Оч по Романовскому и полагая, что п 
= О
получаем следующую новую запись уравнения элементарног
расхода влекомых наносов (в кг/см):
. 
ЩИ 
| 
_
Рв _ЁРрГР а (—;) & (‘Оср — Фнач ]/'71;— ) . (2.1 10
Смысл входящих сюда величин @, { и р и способ их определе
ния пояснены выше. Эта зависимость позволяет учитывать Влия
ние формы частиц на транспорт наносов. При прочих равны
условиях изменение коэффициента формы частиц @ от 0,6 д
1,0 приводит к очень большому изменению рДвл. Коэффициен
в формуле (2.110) определен по данным натурных измерений
получилось &р == 0,01.
Полученная зависимость может быть рекомендована наряд
с другими для расчета движения влекомых наносов. Эта зави
симость имеет принципиальное преимущество перед приведен
ными выше формулами Гончарова, Леви и Шамова, но содер
жащийся в ней коэффициент Вр требует уточнения.
Прежде чем перейти к рассмотрению 
других путей вывод
уравнений транспорта влекомых наносов, приведем 
еще дв
формулы, выведенные на основании приближенного динамиче
ского решения с использованием экспериментальных данных 
получившие распространение за рубежом. Имеются в виду фор
мулы Джильберта
а16
Рвл== д06 Ч_д 
: 
(2111
71