Здесь @х, Сх — соответственно площадь максимального сечения
частицы и коэффициент сопротивления частицы при ее обтека-
нии вертикальными составляющими скорости потока, @ — сред-
нее значение абсолютной величины: вертикальнои составляющеи
пульсационнои скорости потока, —
° Подставляя значения Рин, Рлоб, Ёнорм И Р‘... В формулу (2.70)
и проводя некоторые преобразования, получаем —
в б —(ар а, 
(2.76)
тде 
о 
‚ 
А
а2—= —к . 
—ЗЕ. (и2 ш2) 7. 
` (@.77)
бу -
Выражения для В поЛучаются 
„различными — для — катящихся
и скользящих частиц. Применив для первого случая уравнение
моментов, находим
4л\
Р = 
, 
_ 
(2.78)
су®ур
Для случая же скольжения частицы, 
применяя уравнение
действующих сил, получаем
ь2.—_д%—_——_. 
| 
(2 79)
Здесь од — скорость потока на высоте сі/2 от: дна; оч—скорость
перемещения частиды по дну потока; и — гидравлическая круп-
ность частицы; и — коэффициент, зависящий от формы частицы.
Подчеркнем, что записанное в общем виде уравнение движения
частицы (2.69) относится 
как к случаю 
скольжения, так и
к случаю качения частицы. Параметр В в уравнении (2.76) яв-
ляется множителем перед ускорением частицы. Очевидно, что
интенсивность ускорения или соответственно замедления в слу-
чае качения будет отличаться от интенсивности ускорения (за-
‘медления) в случае скольжения частицы по дну.
Разделяя переменные уравнения (2.76), интегрируя его и пре-
образуя, получаем следующие два уравнения скорости частиды:
- при ее разгоне
_2аі
—-
(‘0‹1—‹1)(1—е 
° )
"0Ч= 
2а: 
›
` 
74 — а 
ор®
р 
— 
‹
7а 
в 
:
5 
Заказ No 146 
65
(9.80)