нение эмпирических формул на более общие случаи приводит,
как правило, к неудовлетворительным результатам. В качестве
примера эмпирических зависимостей можно привести формулу
М. А. Великанова и Н. М. Бочкова [17}, формулу Е. А. Зама-
рина [43]. 
—
Более надежными следует считать зависимости, полученные
экспериментально-теоретическим методом. Некоторые из таких
зависимостей основываются на рассмотрении действующих сил
в момент предельного равновесия частицы на дне потока. Каса-
тельное напряжение у дна принимается равным трению в движу-
щемся верхнем слое наносов и именуется силой влечения.
‚Другая значительная часть экспериментально-теоретических
зави_симостеи основывается на рассмотрении равновесия отдель-
ной частицы, находящейся на дне потока. Исследователи пошли
по двум направлениям: одни составляли уравнение предельного
равновесия сил, действующих на частицу, а другие исследовали
условия 
равенства 
моментов 
действующих сил. В результате
были получены формулы, несколько различающиеся между со-
бой. Различие в основном сводится к получению разных. чис-
ленных значений содержащихся в формулах эмпирических коэф-
фициентов. Эти коэффициенты включают в себя все трудноопре-.
‚ делимые` 
параметры, такие, как коэффициент сопротивления
частицы, плечи приложения действующих сил и т. д. Ниже при-
водятся некоторые из формул для определения начальной скоро-
сти влечения 
частиц, 
получившие 
широкое 
распространение
Формула В. Н. Гончарова [27] имеет вид
17 888 
2(25 
— р) 
„
‘ОНЯЧ_]-З 
‘195 
1‚759 
асрН . 
(2-63)
И. И. Леви [85] предложил следующие формулы:
при (Н/даср) > 60
т Н 
| 
акс ‘/,
онн — 1,4 У ао 1;170‚;("** )’‚ 
— 
@64
йо
при 10 
< (Н/аср) < 60
1/_’
| 
— 
Н 
вмакс \ ^
Фнач == 1‚4 УЕаср (1-'—111 1/ 
Та ср ) (—‘;ЁЬ) ‚ 
(2.65)
Формула Г. И. Шамова [169] записывается в виде
онн == ба 
| 
(2.66)
61