теории в речной гидрологии. 
.
Фундаментальными работами в области теории взвесе
щего турбулентного потока следует считать работы Ф. И. Ф
Кля [162] Он`построил систему общих дифференциальных у
нений взвесенесущего потока, которая включает уравнения
разрывности, 
количества 
движения 
и 
энергии 
осреднен
и пульсационного движения. Система этих уравнений оказа
незамкнутой, так как число неизвестных (39) превышает ч
уравнений (20 уравнений, из которых 10 
— для жидкости и 
для твердых частиц). Используя ряд упрощающих предпол
ний, Франкль дал способ замыкания приближенной сист
уравнений. Он принял, что скоростное поле жидкости изве
и не зависит от присутствия твердых частиц, 
поэтому мо
рассматривать только уравнения для взвешенных частиц. В 
занных уравнениях отбрасываются все компоненты турбул
ных напряжений. Как видим, принимаются упрощдающие п
положения, аналогичные тем, которые используются при вы
зависимостей диффузионной теории. Все же решение Фра
представляется более полным, чем решщение, даваемое в уп
нутой теории. К сожалению, практическое использование д
упрощенных уравнений Франкля весьма затруднительно и 
бует большого количества исходных данных. Оно осуществ
для наиболее простого случая, но при этом теоретическая
дель Франкля дает совпадение с моделью диффузионной тео
‚Приближенные динамические уравнения Франкля для 
шенных в потоке твердых частиц имеют вид (при произволь
расположении системы координат в потоке): 
) 
-
а/е 
| 
.
Рз—[„х—=——дг+т Ёх—і—РзХз‚ [ 
а/ 
др 
_ 
1 
| 
— 
93—71—;—=—-Ё Н КувКь 
РО 
— 
(
а, 
_ 
@ 
1а
Р5 
си›г — 
ді 
_8_ Кг“{‘?&‘гз—
Здесь $ — концентрация взвеси (мутность) в относительном 
емном измерении; Хв, Уз, 25чкомпоненты ускорения внеш
массовой силы (силы тяжести), действующей на ‚частицу; 
давление; К, К, К, — компоненты силы взаимодействия ча
и жидкости; Ох, ,, (, 
— 
компоненты скорости движения т
дых частиц в потоке; 
они. складываются ‚из .соответствую
56