а—- 5. 
(2.55)
Через Ч’,, \, и ^ обозначёны некоторые характеристики потока.
Последняя из них вводится Баренблаттом для перехода от мо-
мента корреляции 02’3’ к производной осредненной мутности
в 
соответствии с 
известной 
схемой 
диффузионной 
теории,
а именно он полагает 
`
. 
| 
(2.56)
а'У
Как видим, отойти полностью от полуэмпирической теории Ба-
ренблатту не удается.
Для получения характерных величин ,, Ч› и ^ Баренблатт
использует гипотезу Колмогорова о связи между диссипацией
пульсационной энергии д, ее запасом в единице объема 6 и па-
раметрами потока. Используемые 
при 
этом соотношения по-
строены на соображениях теории размерности, являются весьма
условными по существу и содержат неопределенные коэффици-
енты. После преобразований Баренблатт получает новую замк-
нутую, с его точки зрения, систему уравнении для плоского ста-
ционарного взвесенесущего потока. В действительности же эту
систему нельзя рассматривать как замкнутую, поскольку она
включает неопределенные параметры и малоизученные трудно-
определяемые величины, такие, как диссипация пульсационной
энергии в единице объема смеси и т. д. Как видим, разработки
Баренблатта имеют только теоретическое значение, для практи-
ческих расчетов его уравнения не могут применяться Интерес-
ным результатом является выражение, найденное им для вели-
чины 6; оно показывает, что пульсационная энергия единицы
массы в потоке неоднородной жидкости меньше, чем в потоке
однородной жидкости.
Для 
работы 
взвешивания в теории Баренблатта записы-
вается выражение
@ром? — ОРри5, 
| 
(2.57)
где, как и выше, и — гидравлическая крупность частиц; @ — ус-
корение свободного падения; величина а определяется формулой
(2.55).
Если работа взвешивания мала по сравнению с другими за-
тратами 
энергии 
взвесенесущего потока, то, согласно схеме
55